《电路分析方法》课件

电路分析方法欢来课课将绍迎到《电路分析方法》程本程系统地介电路分析的基本原理杂和方法，帮助您掌握分析复电路的技能从基本的电路元件和定律，到高级术们将识的分析技，我逐步构建您的电路分析知体系论还寻巩础师这课将为无您是电气工程初学者是求固基的工程，门程都您提问题过论习结供解决实际电路的有力工具通理学与实例分析相合的方式，将应对战您能够自信地各种电路分析挑课程概述课程目标课论本程旨在帮助学生掌握电路分析的核心方法，建立系统的电路理基础养杂问题过习术将，培解决复电路的能力通学各种分析技，学生能线够分析直流电路、交流电路及非性电路学习成果课将维完成程后，学生能够运用基尔霍夫定律、叠加定理、戴南定理等问题节压分析工具解决实际电路；掌握点电法、网孔电流法等系统分析方法；理解交流电路、三相系统和非正弦周期电路的特性课程结构课为础程分七章电路基、电路分析基本方法、电路定理、交流电路分络论讲骤析、三相电路、非正弦周期电路和双口网每章包括理解、步分析和实例演示，确保全面理解第一章电路基础电路元件1习数学电阻、电容、电感等基本电路元件的特性及学模型，们为应理解它在电路中的行和响特性基本定律2欧础这掌握姆定律、基尔霍夫定律等电路分析的基定律，些论功率与能量3定律构成了电路分析的理支柱习计理解电路中功率和能量的概念，学算电路中的功率消耗储传转换过、存和输，以及能量程电路元件电阻电容电感欧储为储为电阻是限制电流流动的元件，符合姆定电容是存电能的元件，其特性方程电感是存磁能的元件，其特性方程单欧单单律V=IR电阻的位是姆Ω，可以是i=C·dv/dt电容的位是法拉F，在v=L·di/dt电感的位是亨利H，在将转状态现为开产稳态现为固定值或可变的电阻消耗电能并其直流下表路，在交流电路中直流下表短路，在交流电路中也为热压应滤时产滤荡化能，在电路中用于限流、分和偏生相移电容广泛用于波、耦合和生相移电感常用于波器、振器和压置等功能序电路变器中基尔霍夫定律基尔霍夫电流定律（）基尔霍夫电压定律（）KCL KVL节压闭压数基尔霍夫电流定律指出，在任何点处，流入的电流总和等于流基尔霍夫电定律指出，在任何合回路中，所有电降的代数为将数为这出的电流总和学表达∑Iin=∑Iout，或者∑I=0（和等于零学表达∑V=0一定律基于能量守恒定律为为负这础流入定义正，流出定义）一定律基于电荷守恒定律，，是电路分析的另一个基础是电路分析的基之一应时闭历用KVL，需要先确定合回路，然后沿着一个方向遍回路应时节连该节记录压应数为别用KCL，需要先确定点，然后列出所有接到点的电，每个元件的电，并用代和零的条件KVL特适应数为别节压流，并用代和零的条件KCL特适用于点电法的电用于网孔电流法的电路分析路分析欧姆定律基本公式变形应用欧为欧为姆定律表述在恒温条件下姆定律可以变形I=V/R或R导压，体中的电流与其两端的电=V/I，适用于不同的求解需求数当压时成正比，与电阻成反比其学例如，知道电和电阻，可为计当表达式V=I×R，其中V表以算电流；知道电流和电阻压单时计压当压示电（位伏特），I表示电，可以算电；知道电单时计流（位安培），R表示电阻和电流，可以算电阻值单欧（位姆）适用范围欧线对线热姆定律主要适用于性电阻元件，于非性电阻（如二极管、敏则杂时欧结电阻等）不适用在分析复电路，姆定律与基尔霍夫定律合础使用，构成电路分析的基功率和能量功率的定义电阻中的功率能量存储123单时内传过储为功率是位间能量的输或消耗电阻元件消耗的功率可以通三种等电容器中存的能量E=½CV²，为压计率，电路中的功率定义电与电流效方式算P=V×I=I²×R=其中C是电容值，V是电容两端的电积单这热压储为的乘P=V×I功率的位是瓦V²/R种功率以能形式耗散，是电感中存的能量E=½LI²，转换过计过特W根据元件的特性，功率可能不可逆的能量程在电路设其中L是电感值，I是通电感的电流暂时须额这储释是消耗的（如电阻），也可能是中，必确保电阻的功率定值大于些存的能量可以在电路中放储储存的（如电容和电感）其实际消耗的功率和重新存第二章电路分析基本方法支路电流法为一种基于基尔霍夫定律的系统分析方法，以电路中各支路的电流未知过组量，通建立和求解方程得到所有支路电流节点电压法节对节压为应以电路中各点参考点的电未知量，用基尔霍夫电流定律组建立方程，是一种高效的电路分析方法网孔电流法环为应以平面电路中各基本网孔的流电流未知量，用基尔霍夫电压组别压定律建立方程，特适合分析含有电源的电路支路电流法定义原理求解方法对节支路电流法是一种基本的电路分析方法，支路电流法的原理基于两个基本定律基于包含n个支路的电路，如果有m个将为压则独它电路中每个支路的电流作未知量尔霍夫电流定律（KCL）和基尔霍夫电点，需要n个立方程才能求解所有支连节径应节独支路是指电路中接两个点的路，包定律（KVL）首先用KCL在各个点路电流其中可以有m-1个立的KCL连这应独独含一个或多个串联接的元件种方法建立电流方程，然后用KVL在立回路方程和[n-m-1]个立的KVL方程求解应来组压终这组直接用基尔霍夫定律建立方程中建立电方程，最形成一个完整的方个方程可以使用高斯消元法、克拉默组则数程法等学方法支路电流法步骤步骤1确定未知电流1标记计首先电路中每个支路的电流方向和大小电流的方向可以任意假设，如果结为负则说对算果值，明实际电流方向与假设相反于含有电流源的支路，其电为数独数流已知，不需要作未知量支路电流的量决定了需要建立的立方程量步骤2应用KCL2节应对节写在电路的各个点用基尔霍夫电流定律于含有n个点的电路，可以出独这节节n-1个立的KCL方程些方程表达了流入点的电流总和等于流出点的电选择节进简组杂流总和合适的点行分析可以化方程的复度步骤3应用KVL3独应压在电路的各个立回路中用基尔霍夫电定律需要补充足够的KVL方程，使独数数应时历总的立方程等于未知支路电流的量在用KVL，按照一致的方向遍记录压压数为回路，每个元件两端的电降，确保电降的代和零支路电流法示例12确定电流方向列出方程们标记应节₁₂₃应在示例电路中，我首先各支路的电流用KCL于点A I-I-I=0；用顺时针₁₃方向，假设所有未知电流都是流动KVL于回路110V-5Ω·I-10Ω·I=0对们将们标记为应₃₂于包含3个支路的电路，我它；用KVL于回路2-10Ω·I+15Ω·I₁₂₃这们数I、I和I注意电流源支路的电流方向-5V=0样我得到了包含3个未知的3须独必与电流源的方向一致个立方程3求解电流值数阵组使用代方法或矩方法求解方程，得到₁₂₃这I=

1.5A，I=

0.5A，I=

1.0A些电流值完整描述了电路中的电流分布，可用于计压算各元件的电和功率节点电压法节压节压对节为别点电法是电路分析中最常用的方法之一，它以点电（相于参考点的电位差）作基本未知量此方法特适合分析含有节杂为数大量点的复电路，因所需方程通常少于支路电流法节压将为节压数节应对节点电法的核心是所有元件表示点电的函，然后在每个非参考点用基尔霍夫电流定律（KCL）于包含n个点的独简过电路，只需建立n-1个立方程，大大化了分析程节点电压法步骤步骤1选择参考节点选择节为节称为节压为首先一个点作参考点（通常接地点），其电定义零参节选择虑选择连节选择压考点的通常考以下因素与多个元件相的点；与电源负连节选择图节选择节简的端相的点；或电路底部的点合理参考点可以化后续分析步骤2定义节点电压为节节节压为₁₂除参考点外的每个点定义一个点电变量（通常表示V、V等）这压对节对节将，些电是相于参考点的电位差于包含n个点的电路，有n-1节压节连压压连个点电变量如果某点直接接到电源的一端，且电源的另一端节则该节压接到参考点，点的电已知步骤3应用KCL对节应将连该节每个非参考点用基尔霍夫电流定律，接到点的所有元件的电流为节压数对欧将为表示点电的函于电阻元件，可以使用姆定律电流表示相邻节压数过这独点电的函I=Vi-Vj/R通种方式建立n-1个立方程，求解所节压有未知点电节点电压法示例虑节节₁₂压们选择节为节₀节压别标记为₁₂考一个含有三个点（包括参考点）的电路示例，包含两个电阻R和R，一个电源Vs和一个电流源Is我底部点参考点（V=0），其余两个点的电分V和V节应₁₀₁₁₂₂节应₂₁₂₂节连压₂将₂在点1用KCL V-V/R+V-V/R=Is；在点2用KCL V-V/R=0（注意V=Vs）由于点2直接接到电源，因此V=Vs V=Vs代入第一个方程，可以求解₁₁₂₁₁₂计节压进计V=Is·R·R+Vs·R/R+R算出点电后，可以一步算电路中的电流和功率网孔电流法定义原理优势将压势网孔电流法是一种电路分析方法，它平网孔电流法基于基尔霍夫电定律（KVL网孔电流法的主要优在于它可以减少所闭虚环数对节面电路中基本合回路（网孔）中的拟），假设每个网孔中都有一个流电流需的方程量于包含b个支路、n个环为为数为流电流作基本未知量网孔是指电路实际支路电流可以表示相邻网孔电流的点的平面电路，网孔量b-n+1，因此图闭闭数时则中不能被其他合回路再分的最小合代和例如，如果支路同属于网孔i和只需建立b-n+1个方程，而支路电流法区别较压该别当压较域此方法特适合分析含有多电网孔j，且两个网孔的电流方向在支路上需要b个方程特是电路中电源则为时为源的平面电路相反，支路电流网孔电流之差多，网孔电流法更高效网孔电流法步骤定义网孔电流表达支路电流12识别图将为首先电路中的所有基本网各支路的实际电流表示网孔为环数对仅孔每个网孔分配一个流电电流的函于属于一个网标记为₁₂该流（通常i、i等），孔的支路，其电流就等于网孔顺时对通常假设所有网孔电流都是电流于位于两个网孔交界处针对方向于含有电流源的网孔的支路，其电流等于相邻网孔电别数，需要特处理如果电流源位流的代和，符号取决于网孔电于两个网孔的公共支路上，可以流方向是否一致消除一个网孔变量应用3KVL对应压历记录每个网孔用基尔霍夫电定律，沿着网孔电流方向遍回路，每个压对压为元件的电降于电阻元件，电降等于电阻值乘以支路电流（已表示数对压历压网孔电流的函）于电源，根据其极性和遍方向确定电值的符号网孔电流法示例计结网孔方程算果₁₁网孔110V-5Ω·i-i=2A₁₂10Ω·i-i=0₂₁₂网孔2-10Ω·i-i+i=1A₂15Ω·i-5V=0₁₁验证₁₂₃支路电流I=i=2AI=I+I₂₂I=i=1A₃₁₂I=i-i=1A虑压考一个包含两个网孔的电路示例电路包含两个电源（10V和5V）和三个电阻（们顺时针₁₂5Ω、10Ω和15Ω）我定义两个的网孔电流i和i对应₁₁₂简₁第一个网孔用KVL10V-5Ω·i-10Ω·i-i=0，化得到15Ω·i-₂对应₂₁₂简10Ω·i=10V第二个网孔用KVL-10Ω·i-i+15Ω·i-5V=0，₁₂这组₁₂化得到-10Ω·i+25Ω·i=5V求解个二元一次方程，得到i=2A，i=别为₁₁₂₂₃₁₂1A因此，三个支路的电流分I=i=2A，I=i=1A，I=i-i=1A方法比较节点电压法节压为数为为节以点电未知量，方程量n-1（n支路电流法数别节数数点）特适合点少于支路的电路和网孔电流法为含有大量电流源的电路是实际工程和电路仿以支路电流未知量，适用于任何类型的电路软计数数对杂为数为为真件中最常用的方法，算效率高方程量等于未知支路电流量，于复以网孔电流未知量，方程量b-n+1（b观数为节数别数电路可能需要大量方程优点是直易懂，缺支路，n点）特适合网孔少于计较节数压仅点是算量可能大适合教学和理解电路基点的电路和含有大量电源的电路适本原理用于平面电路，不适用于非平面电路213第三章电路定理叠加定理替代定理线当独时线压性电路中，电路含有多个立源1在性电路中，任何含有电和电流的节压独压，任一支路电流或点电等于各立支路都可以用理想电源或理想电流源2单独时产数这状源作用生的分量的代和替代，而不影响电路其他部分的工作为态这简杂过一定理在多源电路分析中极有用化了复电路的分析程诺顿定理戴维南定理线对给4线对给任何性电路于定的两个端子，都任何性电路于定的两个端子，都为3为压可以等效一个电流源和一个与其并联可以等效一个电源和一个与其串联维对这负载计的电阻是戴南定理的偶形式，特的电阻使得电路分析和设变别简单适合分析并联电路得更加叠加定理原理应用条件优缺点123线仅线势将杂叠加定理是基于性电路的特性，即叠加定理适用于性电路，即电路叠加定理的主要优是复的多源该问题为简单单问题对比例性和叠加性根据定理，含有中的元件（如电阻、电容、电感）都分解多个的源独线应线线多个立源的性电路中的任何响是性的，不存在非性元件（如二于特定电路量的求解，尤其是含有多压独单数显简计过（电或电流），等于每个立源极管或晶体管）此外，元件参不个源的电路，可以著化算程独时产应数这压当独时作用生的响的代和就随电或电流的变化而变化需要注然而，电路包含大量立源，说计应是，可以逐一分析每个源的影响，意的是，功率算不能直接使用叠加分析工作量也会相增加，可能不如将结为压节压然后果相加原理，因功率与电或电流的平方直接使用点电法或网孔电流法高成正比效叠加定理步骤步骤1分解电路1识别独压别虑独首先电路中的所有立源（电源和电流源）然后，分考每个单独虑独时将独关闭立源作用的情况在考某一立源，需要其他所有立源将压换为内将换为开电源替短路（保持其阻不变），电流源替路（保持其内赖阻不变）依源（如受控源）保持不变步骤2单独分析2对独单独简当节于每个立源作用的化电路，使用适的电路分析方法（如点电压计应节压法或网孔电流法）算所需的电路响（如特定支路的电流或点电）记录单独时贡每个源作用的献值，注意保持一致的参考方向步骤3叠加结果3将独单独时产应数终每个立源作用生的响按照代和的方式相加，得到最的电应别压则对应路响需要特注意电流和电的方向，如果方向与假设相反，的应负对计须终压值取号于功率算，必使用最的电和电流值，而不能直接叠加各部分功率叠加定理示例贡贡电阻值Ω电源1献A电源2献A总电流A虑独压们过络连们考一个包含两个立源的电路一个12V电源和一个2A电流源，它通电阻网接我需要求解电阻R上的电流IR虑仅压时将换为开简虑仅时将压换为首先，考电源作用的情况电流源替路，保持其他元件不变分析化电路得到电阻R上的电流I1=

0.8A，从左至右流动其次，考电流源作用的情况电源替短路，简负应终为保持其他元件不变分析化电路得到电阻R上的电流I2=

0.5A，从右至左流动（与假设方向相反，取值）最后，用叠加原理IR=I1+I2=

0.8A+-

0.5A=

0.3A，即最电流

0.3A，从左至右流动替代定理电压源替代电流源替代线压则将该压则将该换在性电路中，如果已知某一支路的电V和电流I，可以同样，如果已知某一支路的电V和电流I，可以支路替换为压为压为为压支路替一个电值V的理想电源，且不改变电路其他部一个电流值I的理想电流源，且不改变电路其他部分的电压压应压应分的电和电流分布电源的极性与原支路电的极性一致和电流分布电流源的方向与原支路电流的方向一致电流源这简别杂别种替代通常用于化电路分析，特是在分段分析复电路替代特适用于并联电路的分析时为许们替代定理电路分析提供了灵活性，允我根据不同的分析需当压内结数选择支路被电源替代后，原支路的部构和参不再重要，我求最合适的模型例如，在一些情况下，电流源模型可能比们关对这简压只注它外部电路的影响种替代化了电路模型，使分电源模型更方便使用，反之亦然观析更加直和高效替代定理应用电路简化电路建模来简杂替代定理可以用化复电路的在电子设备建模中，替代定理提供过过将压来杂分析程通已知电和电流了一种有效方法表示复的电子换为的支路替等效源，可以减少需元件或子电路例如，可以用理想问题压当内来要分析的未知量，使变得更加电源或电流源加适的阻建传容易处理例如，在分段分析大型立放大器、感器或电源的等效模络时将这计网，可以已分析的部分用等型，种模型在初步设和分析中继续效源替代，然后分析剩余部分非常有用结合其他定理维诺顿结替代定理常与其他电路定理（如戴南定理和定理）合使用，形成强应维时来验证大的分析工具例如，在用戴南定理，可以使用替代定理等效杂级简电路的正确性，或者在复的多电路分析中逐步化电路戴维南定理基本原理应用范围理论意义维对线维线论内维戴南定理指出，于任何包含性元件（戴南定理适用于所有性电路，无其戴南定理是电路分析中最重要的定理之一独结杂别负载现线电阻、电容、电感、立源和受控源）的电部构多么复它特适用于分析变，它体了性电路的一个基本特性从外为对线简单路，从外部两个端子a-b看，可以等效一化电路影响的情况，或者需要多次分析不部两端子看，任何性电路都可以用最压组负载连时过将这为简个理想电源VTH和一个串联电阻RTH的同接到同一电路的情况通复的源-阻抗模型表示一定理电路化压开时杂简为简单论础杂合等效电源VTH等于端子a-b路的的电源电路化一个的等效模型，和模块化分析提供了理基，使得复电压将独简续观电，等效电阻RTH等于所有立源置零可以大大化后的电路分析路的分析变得更加管理和直后，从端子a-b看入的电阻戴维南等效电路等效电阻计算维将戴南等效电阻RTH是原电路中所有独2立源置零后，从两端子看入的电阻开路电压计算压电源置零意味着短路，电流源置零意开为们维压开味着路受控源保持不变，因它赖压戴南等效电VTH是原电路两端子1时压当依于电路中的电或电流路的电可以使用任何适的电路节压等效电路构建分析方法（如点电法或网孔电流法来计这开压开压）算个路电路电反映将计组简应算得到的VTH和RTH合成一个了原电路的源效单维压为的戴南等效电路一个电值3压为VTH的理想电源与一个电阻值RTH这的电阻串联个等效电路从外部两端为子看，与原电路的行完全相同戴维南定理步骤步骤1移除负载1连这首先确定电路中需要分析的两个端子a和b，并移除接在两个端子之负载这骤将为负载们间的元件一步原始电路分解源电路部分和部分，我标寻维的目是找源电路部分的戴南等效电路步骤2计算开路电压2开连计这压保持端子a和b路（即未接任何元件），算两个端子之间的电这维压当来VOC，就是戴南等效电VTH可以使用任何适的电路分析方法计这开压节压算个路电，如点电法或网孔电流法步骤3计算等效电阻3将独将压换为将换为开所有立源置零电源替短路，电流源替路保持受计过控源不变然后算从端子a和b看入的等效电阻RTH可以通加一个测试压测应简络源（电源或电流源）并量响，或者直接分析化后的电路网来计算RTH戴维南定理示例123原始电路分析计算VTH计算RTH压开压压计开将压计假设有一个包含一个12V电源、三个电阻（保持端子a-b路，使用电分原理算电源置零（短路），算从端子a-b看入们压压现这R1=2Ω，R2=4Ω，R3=6Ω）的电路，我想路电VTH在本例中，R2和R3形成一个电的等效电阻RTHR1在与R2并联，个并为维压组要端子a-b之间找到戴南等效电路首先分器，因此VTH=12V×R3/R2+R3=联合再与R3串联，因此RTH=连负载为计移除接在a-b之间的任何元件，算12V×6Ω/4Ω+6Ω=12V×

0.6=

7.2V R1×R2/R1+R2+R3=VTH和RTH准备电路2Ω×4Ω/2Ω+4Ω+6Ω=8/6+6=

1.33Ω+6Ω=

7.33Ω诺顿定理基本原理与戴维南定理的关系诺顿对线诺顿维对关定理指出，于任何包含性定理和戴南定理是偶系元件的电路，从外部两个端子a-b看，描述的是同一电路的不同等效表为转换，可以等效一个理想电流源IN和示两者之间可以相互VTH组一个并联电阻RN的合等效电流=IN×RN，IN=VTH/RTH，并时过选择源IN等于端子a-b短路流的电流且RTH=RN使用哪种表示方将独问题，等效电阻RN等于所有立源置法通常取决于具体和个人偏好零后，从端子a-b看入的电阻（与戴维南定理中的RTH相同）应用场景诺顿别诺顿定理特适用于分析并联电路和电流源电路在一些情况下，等效电维当负载路可能比戴南等效电路更容易使用，例如需要分析多个并联的情况，当组时或者原电路主要由电流源成诺顿等效电路短路电流计算等效电阻计算诺顿时过过将诺顿维将等效电流IN是原电路两端子短路流的电流可以通等效电阻RN与戴南等效电阻RTH相同，是原电路中所连导计过这连独这为线端子a-b短路（接一个理想体），然后算流个短路有立源置零后，从两端子看入的电阻是因性电路的阻来这赖接的电流确定IN个短路电流反映了原电路的电流源特性抗特性不依于源的表示方式计时将压将算等效电阻RN，需要电源置零（短路），电流源置计当节开计算短路电流IN通常可以使用任何适的电路分析方法，如点零（路），保持受控源不变然后使用电阻串并联算公式或压计电法或网孔电流法在某些情况下，可以利用电流分配原理直其他电路分析方法算从端子a-b看入的等效电阻计接算诺顿定理步骤步骤计算等效电阻3步骤计算短路电流2将独将压换为步骤移除负载1所有立源置零电源替短路，将连连导将换为开端子a和b短路接（即接一个理想体电流源替路保持受控源不变然计过这连这计这首先确定电路中需要分析的两个端子a和b，），算流个短路接的电流ISC，就后算从端子a和b看入的等效电阻RN一连这负载诺顿骤维计过并移除接在两个端子之间的元件是等效电流IN需要注意电流的方向，步与戴南定理中算RTH的程完全相维这骤将约为为与戴南定理一样，一步原始电路分通常定从端子a流向端子b的电流正同，因RN=RTH为负载标寻解源电路部分和部分，目是找源诺顿电路部分的等效电路诺顿定理示例压电源电V电阻R1Ω电阻R2Ω电阻R3Ω短路电流A等效电阻Ω虑维压们为诺顿考与戴南定理示例中相同的电路一个包含12V电源和三个电阻（R1=2Ω，R2=4Ω，R3=6Ω）的电路我要端子a-b找到等效电路骤连负载骤将计压简单步1移除任何接在a-b之间的步2端子a-b短路，算短路电流IN在本例中，R3被短路，R1和R2串联，然后与电源形成一个电路因此，IN=12V/R1+R2=12V/2Ω+4Ω=骤计维终诺顿组12V/6Ω=2A步3算等效电阻RN与戴南示例相同，RN=RTH=

7.33Ω最，等效电路由一个2A的电流源与一个

7.33Ω的电阻并联成最大功率传输定理传计则别传传该当负载内最大功率输定理是电路设中的一个重要原，特是在信号输和能量递系统中定理指出，电阻等于源的阻（戴维诺顿时负载传南或等效电阻），源向输的功率达到最大值这对传导导数为数导计标频一定理基于输功率表达式求并令零的学推它提供了一个明确的设目，尤其在通信系统、音放大器和其他传应传应需要最大化信号输的用中需要注意的是，最大功率输条件并不等同于最高能效，在某些用中如供电系统，可能更注重能效传而非最大功率输最大功率传输条件阻抗匹配条件交流电路中的匹配实际应用考量纯传负载传负载应满传在电阻电路中，最大功率输发生在电在交流电路中，最大功率输需要阻抗ZL在实际用中，完全足最大功率输条件可维时轭阻RL等于源的戴南等效电阻RTH，即RL与源的复共阻抗Z*TH匹配，即ZL=Z*TH能并不总是可行或理想的例如，在供电系统这传负载为这仅负载尽内=RTH在种情况下，输到的功率意味着不电阻部分要相等，而且的电中，通常更注重能效（可能减小源阻），维应该这传PL=VTH²/4RTH，其中VTH是源的戴南抗与源的电抗大小相等但符号相反种而在信号处理系统中，可能需要在功率输和压这传给负轭给权计师应等效电意味着源的一半功率递了复共匹配确保了在定源条件下的最大功率信号完整性之间衡设需要根据具体载内传场当权，另一半在源阻上消耗输用景做出适的衡。